Принцип действия ваккумных ламп с управлением током

метки: Вакуумный, Сетка, Уравнение, Анодный, Усиление, Следовательно, Отношение, Управлять

«Белорусский государственный университет информатики и радиоэлектроники»

Кафедра электронной техники и технологии

РЕФЕРАТ

на тему:

«ПРИНЦИП ДЕЙСТВИЯ ВАКУУМНЫХ ЛАМП С УПРАВЛЕНИЕМ ТОКОМ»

1. ВАКУУМНЫЕ МНОГОЭЛЕКТРОДНЫЕ ЛАМПЫ

Вакуумные лампы с управлением током являются наиболее важными элементами электронных схем. В за­висимости от рабочего диапазона частот лампы можно разделить на две группы. К первой группе относятся все вакуумные многоэлектродные лампы, применяемые на частотах до 500 Мгц, ко второй — сверхвысокочастотные лампы, которые используются на частотах от 500 до 100 000 Мгц.

1.1. Вакуумный диод

Как было показано ранее, вольт-амперная характе­ристика вакуумного диода состоит из трех участков, со­ответствующих режиму начального тока, режиму про­странственного заряда и режиму насыщения (см. 3).

В режиме начального тока (U _а <0) справедливо уравнение (I_а =I_s e^{— eUa / kT} =I_s e^{— Ua / Ut} ).

Согласно этому уравнению при U_а =0 анодный ток I_а становится равным току насыщения I_s . Однако это справедливо лишь для диодов, у которых ток эмиссии катода настолько мал, что при положительном анодном напряжении не возникает пространственного заряда. Для используемых в технике диодов, в которых пространственный заряд довольно велик, анодный ток Iпри U_a =Qне равен току насыщения, т. е. всегда I_{а o} <<I_s . Поэтому закон начального тока для таких диодов имеет вид:

, (1)

где I _ао — анодный ток при действующем обратном на­пряжении U_действ = 0 (ограниченный облаком простран­ственного заряда перед катодом).

В режиме пространственного заряда (U _a >0) связь между анодным током и анодным напряжением для диода с плоскими электродами описывается уравнением «трех вторых».

В режиме насыщения (U _a >>0) анодный ток равен току эмиссии катода, который лишь незначительно воз­растает при увеличении анодного напряжения за счет эффекта Шоттки. В промышленных типах диодов вслед­ствие высокой эмиссионной способности (оксидного) ка­тода насыщение анодного тока достигается только в импульсном режиме.

Электрический ток в вакууме. Электронные лампы. Их применение

... лампы потечет электрический ток. Поток электронов в вакууме является разновидностью электрического тока. Такой электрический ток в вакууме можно получить, если в ... анодного тока. При этом часть электронов будет оседать на сетке, образую сеточный ток, хотя режим использования электронных ламп с сеточным током ... эмиссии катода. В цепи, соединяющий диод с источником питания, возникает ток, направление ...

Вакуумные диоды используются в основном для вы­прямления, преобразования, умножения частоты и для детектирования. Важнейшим параметром диода (при управлении переменным током) является крутизна S=-dI _a /dU_a .В режиме пространственного заряда

(2)

1.2. Вакуумный триод

Уравнение статической характеристики.

Рис. 1 Система электродов триода (а) и «треуголь­ная» эквивалентная схема (б).

Для количественного учета этого влияния удобно заменить триод (рис. 1,а) эквивалентной схемой, ко­торая состоит из соединенных треугольником трех лам­повых емкостей С _а.к. , С_а.с. и С_с.к. (рис. 1,6).

Тогда за­ряд катода (в пренебрежении пространственным элек­тронным зарядом) определяется следующим электро­статическим соотношением:

(2)

или

В плоскости сетки действуеттак называемое эффек­тивное или действующее напряжение U _{действ.} Отношение называют проницаемостью триода.

(3)

С учетом уравнения (96) имеем:

U _действ =U_с +DU_а (4)

Следовательно, действующее напряжение U _действ равно сумме сеточного напряжения и некоторой части (D =-1¸20%) анодного напряжения. В соответствии с уравнением триодная система с напряжениями U_с и U_а сводится к эквивалентной диодной системе с напряжением U_{действ.}

Согласно закону «трех вторых» для анодного тока I _а триода справедливо соотношение

I _а =KU^3/2 _действ = К (U_c + DU_a )^3/2 .(5)

Это уравнение описывает так называемую «статиче­скую характеристику» триода, которая хорошо совпа­дает с экспериментальными данными. Константа урав­нения трех вторых определяется геометрией электро­дов. Для плоской триодной системы имеет место следую­щее приближенное соотношение:

(6)

d _c

Уравнение динамической характеристики.

Рис.4.2

где dI _a , dU_c и dU_a обозначают (например, синусоидаль­ные) изменения величины I_а , U_c и U_a .При достаточно малых изменениях характеристика в области управле­ния (в окрестности рабочей точки) может считаться пря­молинейной, т. е. выражения в скобках в уравнении (7) являются постоянными величинами. Их значения могут быть рассчитаны по известному ходу характери­стик I_а —U_a или I_а —U_c в окрестности рабочей точки. При этом отношение

называют крутизной, а величину

• внутренним сопротивлением триода. Кроме того, отно­шение

представляетсобой проницаемость триода, которую можно также определить через отношение соответствую­щих емкостей лампы [см. уравнение (3)].

Эти три величины связаны соотношением Баркгаузена (внутреннее уравнение триода)

SDRi=1. (11)

С учетом уравнений (9) и уравнение (7) принимает вид:

dI _a =SdU_c + dU_a /R_i (12)

и называется уравнением динамической характеристики триода; оно описывает поведение триода при управле­нии переменным напряже­нием небольшой амплитуды.

Усиление тока, напряже­ния и мощности.

Рис.3 Усилитель на триоде

U _a =U_б — I_a R_a , (13)

а по переменному току— следующим соотношением:

dU _a = — dI_a R_a (13a)

С учетом уравнения (13а) уравнение динамической характеристики триода принимает вид:

(13б)

R _a

Усиление тока.

dI _а = SdU_c . (14)

Таким образом, в анодной цепи протекает перемен­ный ток большой величины, если R _a мало по сравнению с R_i , а крутизна S достаточно велика. Следовательно, величина S определяет коэффициент усиления по току.

Усиление напряжения.

(15)

причем сопротивление R _a может быть как омическим, так и комплексным. Максимум усиления напряжения имеет место при R_a >> R_i В пределе, при R_a ®¥, коэф­фициент усиления по напряжению достигает максималь­ной величины:

Поэтому m, называют коэффициентом усиления по на­пряжению в режиме холостого хода; для триодов m обычно составляет от 5 до 100.

Таким образом, большое переменное напряжение на

анодной нагрузке имеет место при R _а гораздо большем Ri и при малом D . Поэтому величина D также опреде­ляет коэффициент усиления по напряжению.

Усиление мощности.

(17)

Усиление по мощности максимально, когда достигает максимума величина R _а /(R_а + R_i )² , т. е. при Ri = R_a . При этом условии из уравнения (4.17) имеем:

Итак, большое усиление по мощности имеет место при Ri=R _a и при использовании ламп с малой прони­цаемостью и с большой крутизной. Отношение S / D , таким образом, определяет величину коэффициента уси­ления по мощности (к. п. д. усилителей мощности).

Баланс мощности при усилении.

P _R =(Ia+dI_a )² R_a =I² _a R_a +(dI_a )² R_a (18)

(2dI _a R_a =0, так как dI_a при усреднении дает нуль).

Мощность Р_а , подводимая к аноду лампы, равна:

Р _а = (U_а -dU_a ) (I_a + dI_a ) =U_a I_a + dU_a dI_a =

= U _a I_a -(dI_a )² R_a (4.19)

(Среднее от dU _a I_a и dI_a U_a равно нулю, так как dU_a и dI_a при усреднении за период дают нуль.) Из уравнения (112) следует, что мощность рассеяния на аноде (по постоянному току) U_a I_a при наличии управляющего на­пряжения уменьшается на величину (dI_a )^z R_a , являю­щуюся, таким образом, полезной выходной мощностью усилителя [уравнение (18)]. Следовательно, преобразо­вание мощности в усилителе происходит за счет мощно­сти рассеяния усилительной лампы (по постоянному току).

Недостатками триода являются относительно малое усиление (m _u <l/D), которое, кроме того, ограничено сильным влиянием поля анода на поле в пространстве катод — сетка; относительно малое внутреннее сопротив­ление (порядка 10 кОм) и склонность к самовозбужде­нию через анодно-сеточную емкость С_а ._с . Эти недостатки устранены в тетродах и в их дальнейшем усовершенство­вании — пентодах.

3. Тетрод (лампа с двумя сетками)

Эта лампа содержит вторую сетку, которая может располагаться либо между управляющей сеткой и като­дом (сетка пространственного заряда или катодная сет­ка), либо между управляющей сеткой и анодом (экра­нирующая сетка).

Наиболее часто используются тетро­ды с экранирующей сеткой (рис. 4.13,а), обладающие очень малыми значениями С _а ._с и D (D — проницаемость лампы).

Рис. 4. Расположение электродов (а) и типичные ха­рактеристики тетрода (б).

1 — вторичные электроны переходят с экранирующей сетки на анод; 2 — ход характеристики без учета вторичной эмиссии; 3 — вторичные электроны переходят с анода на экранирующую сетку.

Электродную систему тетрода, как и триод ну ю, можно свести к эквивалентной диодной системе. По ана­логии с уравнением (6) уравнение статической харак­теристики тетрода имеет вид:

I _k =K(U_c +D_{э. c .} U_э.с .+D_a U_a )^3/2 , (22)

где .D _{a . c} — проницаемость управляющей сетки (для поля экранирующей сетки); D_a — проницаемость лампы (для поля анода) и U_э.с. — напряжение экранирующей сетки. Вместо I_а в уравнения (4.6) в данном случае входит ток катода I_к в плоскости управляющей сетки, часть которо­го ответвляется на (положительную) экранирующую сет­ку, а другая большая часть — на анод (токораспределение).

Таким образом, экранирующая сетка действует на катодный ток как «притягивающий» электрод.

На рис.4,б показана типичная форма анодной (I _a —U_a ) и сеточно-анодной (I_э.с —U_a ) характеристик тетрода. Обе характеристики расположены симметрично относительно друг друга и имеют излом при U_a <U_э.с [вопреки уравнению (4.22)]. Наличие излома связано с появлением вторичных электронов, которые выбивают­ся первичными электронами (создающими анодный ток) из анода и попадают на более положительную экрани­рующую сетку (динатронный эффект).

При этом ток экранирующей сетки возрастает па величину тока вто­ричной электронной эмиссии, а ток анода соответственно уменьшается. При U_а >U_э.с. наоборот, вторичные элек­троны с экранирующей сетки попадают па более поло­жительный анод. В этой области благодаря экранирую­щему действию обеих сеток триода характеристика име­ет почти горизонтальный ход (т. е. I_а почти не зависит от U_a ).

Из-за излома характеристики область управления тетродом лежит при U _а >U_э.с. . Этот недостаток можно устранить, вводя третью (защитную или антидинатронную) сетку, ликвидирующую обмен вторичными электро­нами между экранирующей сеткой и анодом. Лампы с тремя сетками (с пятью электродами) носят название пентодов.

4. Пентод (лампа с тремя сетками)

Вредный эффект обмена вторичными электронами устранен в пентоде за счет того, что защитная сетка со­единяется с катодом п, следовательно, имеет нулевой потенциал (U _б =0, рис. 4.5,а).

Поэтому статическое уравнение характеристики пентода совпадает с уравне­нием (4.22).

Однако поскольку из-за сильного экрани­рующего действия третьей пентодной сетки D_a <<D_э.с. , т.е. D_a U_a << D_э.с U_э.с то для пентода приближенно имеем:

I _K = K(U_c + D_э.с U_э.с )^3/2 . (23)

Следовательно, анодный ток пентода I _а = Iк—Iс

U _a

Пентоды характеризуются очень малым влиянием анодного напряжения на ток катода (проницаемость лампы D _a <<l%) и высоким внутренним сопротивлением R_i (порядка нескольких мегаOм; вследствие горизонталь­ного хода анодных характеристик I_а —U_а ).

Поскольку обычно R_i >>R_a , то коэффициент усиления пентода по напряжению согласно уравнению (4.16) равен (D=D_a ):

Рис. 5. Расположение электродов (а) и типичное семейство харак­теристик (б) пентода.

(24)

При R _a ®¥ согласно уравнению (16) получаем, что m_u =m_{u max} =1/D_а . На практике максимальный коэффициент усиления меньше l/D_a (примерно 10³ ), так как при больших амплитудах переменного анодного напряжения(полуволне анодный ток мо­жет на время прерываться, что вызывает значительные искажения выходного сигнала.

4.1.5. Гексоды, гептоды, октоды (лампы с четырьмя, пятью и шестью сетками)

Эти лампы имеют по две(находящихся под отрицательным потенциалом) управляющие сетки, которые могут независимо друг от друга влиять на ток катода(двойное управление).

В радиотехнике они обычно используются как смесительные лампы .

ЛИТЕРАТУРА

[Электронный ресурс]//URL: https://inzhpro.ru/referat/vakuumnyiy-triod/

1. Мирошников М.М. Теоретические основы оптико-электронных приборов: учебное пособие для приборостроительных вузов. — 2-е издание, перераб. и доп.—Л.: Машиностроение, Ленингр. отделение, 1983 — 696 с.

2. Порфирьев Л.Ф. Теория оптико-электронных приборов и систем: учебное пособие.—Л.: Машиностроение, Ленинградское отделение. 1980 — 272 с.

3. Кноль М., Эйхмейер И. Техническая электроника, т. 1. Физические основы электроники. Вакуумная техника.—М.: Энергия, 1971.

4. Яворский Б.М., Детлаф А.А. Справочник по физике.—М., Наука, 1978 — 944 с.

5. Сивухин Д.В. Общий курс физики. Оптика.—М.: Наука, 1980 — 752 с.

6. Зи С. Физика полупроводниковых приборов. В 2-х кн.—М.: Мир, 1984.

7. Достанко А.П. Технология интегральных схем.—Мн: Вышэйшая школа, 1982 — 206 с.